107 ? siendo e la aceleración impresa á la molécula por la fuerza elástica; y como, llamando yála fuerza elástica y m a la masa de la molécula , / e = m tendremos finalmente , 4i La duración de la vibración es, pues, proporcional á la rai\ cuadrada de la masa de la molécula que oscila, y está en ra^on inversa de la rai% cuadrada de la fuerza aceleratri^ que solicita constantemente d dicha masa para volver á la posición de equilibrio: ó en otros términos, el cuadrado de la velocidad es proporcional á la fuerza aceleratri^ ó sea á la fuerza elástica del cuerpo^ y está en ra^on inversa de la masa. 79 ? Veamos ahora lo que sucede en toda la fila de moléculas, y sean al efecto (fig. 5o) A,By C las tres primeras, consecutivas y equidistantes. Supongamos que un choque, ó compresión rápida, impulsa a .4 en la dirección de B: conforme dejamos indicado su movimiento cesará en A\ por ejemplo, desde donde la molécula vol- Fiff. 50. A5 vera á su primera posición A" y seguirá hasta cierto punto A1" , para comprender después su regreso á la posición de equilibrio A"" . y asi continuando: solo que en el ínterin la fuerza repulsiva que se desarrolla entre yl y i?, cuando ocupan las posiciones A' y B\ obligará á esta segunda molécula á moverse hasta B" , por ejemplo; desde cuyo punto volverá rechazada á la posición de ;) Comunidad Autónoma de La Rioja